Por que Vbc está ausente nas equações bjt?

Na polarização BJT, as tensões Vbe e Vce estão sempre presentes nos cálculos. A tensão Vbc está ausente de qualquer equação porque um dos coletores, bases e emissores está aterrado ou por qualquer outro motivo referente à teoria dos semicondutores?

Você está incorreto na sua afirmação intitulada. Mas posso adivinhar de onde vem.

A maioria das pessoas usa os conceitos mais simples necessários para realizar o trabalho. Eles estão preocupados com a voltagem direta,$V_{BE}$, que é um pouco impactado pela corrente do coletor e muito impactado pela temperatura ... então isso é importante ... e $V_{CE}$ está imediatamente relacionado à saturação ou não do BJT e isso afeta questões muito básicas sobre a disponibilidade $\beta$, provável dissipação e temperatura de operação, que também são bastante importantes. Além disso, se você souber$V_{BE}$ e $V_{CE}$ então você sabe $V_{BC}$. Você também pode se importar com isso. Por exemplo, o efeito Early ... Mas é de importância secundária.

Mas você está errado, de qualquer maneira. O primeiro modelo do transistor a ser aprendido é o modelo de Ebers-Moll. Seu modelo de nível 1 inclui três maneiras distintas de olhar para o BJT: transporte, injeção e pi híbrido. São visualizações equivalentes, mas possuem áreas diferentes nas quais são mais fáceis de aplicar.

Vejamos primeiro o modelo de injeção (abordando as correntes de diodos ):

• $I_F = I_{ES} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BE}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_R = I_{CS} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BC}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_C = \alpha_F \cdot I_F - I_R$
• $I_B = \left( 1 - \alpha_F \right) \cdot I_F + \left( 1 - \alpha_R \right) \cdot I_R$
• $I_E = -I_F + \alpha_R \cdot I_R$

Agora, a versão de transporte (endereçando-se às correntes coletadas ):

• $I_{CC} = I_S \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BE}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_{EC} = I_S \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BC}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_C = I_{CC} + \left[ -\frac{1}{\alpha_R} \right] \cdot I_{EC}$
• $I_B = \left[ \frac{1}{\alpha_F} - 1 \right] \cdot I_{CC} + \left[ \frac{1}{\alpha_R} - 1 \right] \cdot I_{EC}$
• $I_E = \left[ -\frac{1}{\alpha_F} \right] \cdot I_{CC} + I_{EC}$

Finalmente, o híbrido não linear$\pi$ (legal, porque linearizá-lo no caso de sinal pequeno leva diretamente ao conhecido sistema híbrido linear de sinal pequeno$\pi$ modelo):

• $\frac{I_{CC}}{\beta_F} = \frac{I_S}{\beta_F} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BE}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $\frac{I_{EC}}{\beta_R} = \frac{I_S}{\beta_R} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BC}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_{CT} = I_{CC} - I_{EC}, \rm{(generator \,\, current)}$
• $I_C = \left( I_{CC} - I_{EC} \right) - \frac{I_{EC}}{\beta_R}$
• $I_B = \frac{I_{CC}}{\beta_F} + \frac{I_{EC}}{\beta_R}$
• $I_E = -\frac{I_{CC}}{\beta_F} - \left( I_{CC} - I_{EC} \right)$

Como você pode ver facilmente agora, $V_{BC}$figuras bastante proeminentes na modelagem BJT mais básica e de primeiro nível. E não para por aí. Está presente em EM1 (perspectiva CC), EM2 (CC mais precisa com 3 novos resistores de valor constante em cada derivação, modelagem de primeira ordem de armazenamento de carga para frequência e tempo), EM3 (modulação de largura de base - efeito precoce, variação do ganho de corrente direta) com corrente do coletor, outras melhorias de CC e CA, etc.), Gummel-Poon (mod de largura de base e$\beta$vs I, AC e variações com temperatura ambiente, etc), versões modificadas e até nos modelos mais recentes. Você ainda não foi exposto nem ao primeiro nível de modelagem de BJT. Isso é tudo. Isso porque para muitas (se não a maioria) necessidades, é possível simplificar ainda mais o modelo básico do BJT EM1, ignorar um pouco e continuar, tudo bem.

Divulgação completa: As três imagens mostradas acima foram tiradas diretamente do "Modeling The Bipolar Transistor", de Ian Getreau, originalmente escrito por volta de 1974 por Ian, então funcionário da Tektronix (que na época tinha um "STS" [sistemas de teste de semicondutores] recebi minha primeira cópia do livro em 1979, quando comecei como funcionário da Tektronix. Desde então, Ian garantiu os direitos da Tektronix (em 2009) e a republicou através do Lulu. Portanto, ainda está disponível hoje. [Eu nunca conheci Ian, nem recebo nada dele pelas vendas do livro ou por qualquer outro motivo. Mas ajudei-o a republicá-lo porque o livro é único e precisava estar disponível novamente.] Metade do livro é dedicada a várias técnicas que podemos usar para extrair, por meio de experimentos,